Кс-зраци

Кс-зраци су откривени од стране ВК Роентген 1895. године и зову се рендген. Током наредне двије године научник је био ангажован у истраживању. Током овог периода створене су прве Кс-зраке. Они су најчешћи извор зрачења.

Утврђено је да тешки рендген зраци могу продрети различитим материјалима, као и меким ткивом особе. Ова друга чињеница брзо је пронашла примену у медицини.

Откривање Кс-зрака привукло је пажњу научника целог света у то доба. У следећој години након њиховог откривања објављен је велики број радова на њиховој студији и употреби.

Многи научници проучавали су особине рендгенских зрака.

Стокес је предвидео своју електромагнетну природу, коју је експериментално потврдио Цхарлес Барцлаи, који је такође открио поларизацију. Немачки физичари Книппинг, Фриедрицх, Лауе открили су дифракцију (појаве повезане са одступањем од праволинијског ширења). 1913. године, независно један од другог, Брагг и Воолф су открили једноставну везу између таласне дужине, угла дифракције и удаљености између оближњих атомских равнина на кристалу. Сви горе наведени радови били су основа структурне рентгенске анализе. Употреба спектара за анализу елементарних материјала започела је 1920-их. У развоју студије и примене зрачења, главну улогу припада Физичко-техничком институту, који је основао АФ Иоффе.

Најчешћи извор зрака је рендгенска епрувета. Међутим, извори могу бити појединачни радиоактивни изотопи. У овом случају, неки директно емитују рендгенске зраке, док у другим случајевима нуклеарно зрачење (а-честице или електроне) бомбардује металну мету која емитује зрачење. Цев има много већи интензитет зрачења од извора изотопа. Истовремено, величина, трошак, тежина извора изотопа је неупоредиво мања од оне јединице са цевчицом.

Извори меког рентгенског зрачења могу бити синхротрони и електронско чување. Интензитет синхротронског зрачења је два или три реда веће од зрачења цеви у одређеном региону спектра.

За природне изворе који зраче рендгенске зраке, укључите Сунце и друге предмете у Цосмос.

У складу са механизмом изгледа, спектар и радијација могу бити карактеристични (контролисани) и инхибиторни (континуирани).

У другом случају, помоћу рентгенског спектра емитују се брзе честице (напуњене) због њиховог успоравања током интеракције са циљним атомима.

Линијско зрачење се формира као резултат атомске јонизације са избацивањем електрона из једне од граната атома. Овакав феномен може настати услед сударања атома и брзих честица, на пример, са електроном (примарно емитовање к зрака) или апсорпцијом фотона атомом (флуоресцентно рендгенско зрачење).

Интеракција зрака са материјом може да створи фотоелектрични ефекат који прати њихову апсорпцију или расипање. Ова појава се открива у случају када први електрон избацује један од унутрашњих електрона када је фотон апсорбован атомом. Тада може доћи до зрачења транзиције атома са емитовањем фотона карактеристичног зрачења или изливањем другог електрона у нерадиативну транзицију.

Под утицајем рендгенских зрака, не-метални кристали (на пример, камена сол) на неким местима у облику јона са атомским решеткама који имају позитиван допунски набој, а близу њих су и вишак електрона.